第四章-坐不住的米国(1/7)

    对于可控核聚变技术来说，用氦三与氢气进行模拟高密度🝘🋟🚦等离子体运行实验，与直接使用氘氚原料进行点火运行，🌾🄬🀦是完全两码不同的事🐫🂯💏情。

    事实上，抛开惯性约束这种模仿氢弹爆炸的路线来说，在磁约束这条路线上，真正做过点火运行实验的国家和装置，🞿🙸🏍几乎屈指可数。

    前者对于实验装置的要求并不算很高，能形成磁场约束，做到让高温等离子体流在反应堆腔室中运🝗🋖🙒行就够了。

    氦三与氢气在高温的情况下，尽管能模拟出高密度等离子体的运行状态，但终究还是和氘氚🏕原料聚变点火有区别的。

    氦三和氢气在反应堆腔室中运行时，并不会真正的产生聚变现象😫🄔，这就是最大的区别。

    每一颗氘原子和氚原子在聚变时，都📁会释放出庞大的能量与中子，这些都会对等反应堆腔室中运行的高温等离子体造成影响。

    除此之外，聚变过程中释放的中♊🆭💰子束还会脱离约束磁场的束缚，对第一壁材料造成极为严重的破损。

    这是氘氚聚变过程中必然会发生的事情。

    中子无法被磁场束缚，这是物理界的常识。

    如果真的有人能做到约束中子，整个理论物理界甚至是整个物理界都📭🞄👤得跪下来求他指导前进的方向。

    氘氚聚变产生的中子辐照，是整个可📁控核聚变🇂中最难解决的问题之一。

    中子辐照对于材料的破坏并不仅仅只是原子嬗🇂变和对内部化学键的破📭🞄👤坏，还有最纯粹的物🚲🗖🛤理结构上的破坏。

    它就像是一颗颗的子弹击打在一面钢板上一样，每一🃙😋⛝次都会🞨🖨在钢板上造🝠🌡成一个空洞。

    当然，只不过它是微观层面的。

    如何解决氘氚聚变过程中会产生的中子辐照🊦问题，以及第一壁材料的选择，同样是可控核聚变中的一🞥🖐👰个超级难题。